前面兩節(jié)課中所講到的如上圖所示的波形圖是一種特定波形：即t=0時(shí)，e=0。

而實(shí)際中，t=0時(shí)，e不一定為零，如右圖所示：因此，一般正弦交流量的瞬時(shí)表達(dá)式應(yīng)為：

• e=Emsin（ωt+Φe）
• u=Umsin（ωt+Φu）
• i=Imsin（ωt+Φi）

相位、初相和相位差

上述公式中（ωt+Φ）稱為正弦量的相位，它是表示正弦量變化進(jìn)程的物理量。例如：當(dāng)相位ωt+Φ=90°，e=Em，當(dāng)（ωt+Φ）=180°時(shí)，e=0，如此等等?？梢?，相位隨時(shí)間不斷變化，電動(dòng)勢(shì)e也就不斷變化。由于相位是用電角度表示的，所以也稱相位角。

公式中Φ稱為正弦量的初相角。它是t=0時(shí)的相位角，簡(jiǎn)稱初相。

在交流電路中經(jīng)常要進(jìn)行同頻率正弦量之間相位的比較（比如電壓和電流之間）。同頻率正弦量的相位之差稱為相位差，用△Φ表示。在上右圖中，電壓u與電流i的相位差為：

△Φ=（ωt+Φu）-（ωt+Φi）=Φu-Φi

即為兩正弦量初相之差。雖然相位是時(shí)間的函數(shù)，但相位差則是不隨時(shí)間而變化的常數(shù)。

如果兩同頻率正弦量的初相相等，相位差為零，我們稱它們同相，即它們同時(shí)達(dá)到正或負(fù)的大值，同事到達(dá)零值；如果它們的相位差等于±π（180°），則稱它們是反相，即它們?cè)谌我馑矔r(shí)方向總是相反的；如果它們的相位不同，相位差不等于零，則稱在本格周期內(nèi)誰先達(dá)到大值的正弦量比后到達(dá)同方向大值的正弦量是超前的，或稱后者滯后于前者，也就是初相大的超前初相小的。在上右圖中u超前于i，即u比i先到達(dá)大值。

學(xué)習(xí)進(jìn)階

應(yīng)當(dāng)指出：在比較兩個(gè)正弦量的相位時(shí)，其超前或滯后的角度，習(xí)慣上不應(yīng)大于180°。而對(duì)于不同頻率的正弦量，就不能用相位差來比較，因?yàn)檫@時(shí)相位差將隨時(shí)間而變化。

例題：試計(jì)算下列u與i在t=0時(shí)的數(shù)值u0及i0；并比較其相位關(guān)系，已知：

• u=311sin（ωt+30°）伏；
• i=5sin（ωt-30°）安；

解：當(dāng)t=0時(shí)：

• u0=311sin（0+30°）=311sin30°=155.5伏；
• i0=5sin（0-30°）=5sin（-30°）=-2.5安；

u與i的相位差：

• △Φ=（ωt+30°）-（ωt-30°）=30°-（-30°）=60°

即，電壓超前于電流60°，或電流滯后于電壓60°。